多孔材料的吸聲性能可用吸聲系數來表征，影響多孔材料吸聲特征的因素主要有材料的厚度、密度、孔隙率、結構因子、空氣流阻和聲波頻率等。其中結構因子反映的是多孔體內部的孔隙狀態和組織結構，空氣流阻是單位厚度多孔體兩側空氣壓力差和空氣流速之比。
（1）空氣流阻
空氣流阻定義為材料兩面的靜壓差和氣流線速度之比，單位厚度的流阻稱為流阻率，其反映空氣通過多孔材料時的透氣性：流阻越大，材料的透氣性就越小，空氣振動越不易傳入，聲波越不易深入材料內部，吸聲性能隨之下降；但流阻太小則空氣振動容易穿過，使聲能轉化為熱能的效率過低，吸聲性能也會下降。可見多孔材料存在一個最佳的流阻值，過高和過低的流阻值都難以獲得良好的吸聲性能。開孔泡沫金屬具有復雜的孔隙連接結構以及粗糙的內孔表面，因而流阻較高，吸聲性能相對于閉孔泡沫有很大提高。
（2）入射聲波頻率
聲波是一種依靠空氣振動而向外傳播的波，聲波進入多孔材料的孔隙后引起空氣振動.由于空氣與孔壁的摩擦而造成能量損失。低頻時聲波的波長較大，能量較小，碰到孔壁時發生反射、折射，若是發生彈性碰撞則能量損失較小；而高頻時聲波的能量較大，進入多孔體后與孔壁發生相撞，因其振動幅值大，有可能發生非彈性碰撞，能量損耗大，加之反射或折射后的聲波仍有較高能量，與孔壁發生二次或多次非彈性碰撞。再經過多次反射、折射之后，損失的能量就可以占到原入射聲波能量的大部分，損失的能量變成熱能而耗散。因此，高頻時多孔材料的吸聲系數較大。
頻率較低的聲波波長較大，穿透性較好。當ku＜0.01（k為波數，a為多孔體中孔和棱的尺度）時，聲波進入多孔體后處于散射中的準均勻態，在孔隙內的散射概率低，多孔體對聲波的阻礙較小，吸收率低。隨著聲波頻率的逐漸增大，多孔體內發生不規則散射的概率提高，各散射聲波相互干涉，消耗一定的能量，從而吸收率升高。當入射聲波頻率增大到0.01＜ka＜0.1時，聲波在遇到多孔體表面棱柱的阻礙后，發生瑞利散射，其散射波包含P波與S波兩部分。當ka值繼續增加后，散射波進入材料減少，內部用于內耗散吸收的部分也減少，吸收系數降低，從而吸收曲線呈現出二次曲線特征，存在一個吸收系數隨頻率變化的峰值。
大量文獻表明，多孔材料在低頻段的吸聲效果要差于其在高頻段的吸聲效果。如何進一步提高多孔材料低頻段的吸聲效果，如何使多孔材料在整個頻段都具有優異的吸聲效果，如何利用最少的材料以及最小的占用空間來達到最佳的吸聲效果，這些問題的研究對多孔材料的吸聲應用有著十分重要的意義。
（3）多孔體的孔隙率和孔徑
結構的本征頻率與外界聲波或振動頻率發生共振時，聲波或振動會被衰減。結構阻尼衰減的原因是內摩擦導致的振動使機械能轉化為熱能而產生大量的內耗，多孔體隨著孔隙率提高、孔徑減小、比表面增多和應變振幅增大而使內耗增加，其中孔隙率是內耗的主要影響因素。
孔隙率是多孔體中孔隙體積與多孔體表觀總體積之比值，泡沫金屬的吸聲系數一般隨孔隙率增大而提高。這主要是因為孔隙率較大者孔隙的表面積一般也較多。此外，孔隙率較大者孔隙的曲折度也可能越大，導致其內部通道越復雜。所以，聲音進入后發生漫反射和折射的機會增多，并且孔隙中的空氣隨之振動而引起與孔壁的摩擦加劇，空氣黏滯阻力加大，于是有更多的聲能轉化為熱能而被耗散。
對于孔隙率相同、孔隙形貌相同、厚度也相同的多孔材料，孔徑越小，高頻吸聲性能越高，低頻吸聲性能則變化不大。孔隙較大時聲波進入后不易發生二次或多次反復碰撞，因而能量損失較少；孔隙減小則聲波發生多次碰撞的可能性增大，每次反射、折射都要消耗一定能量，如此反復的結果可消耗更多的入射聲能。因此，高頻時的孔徑尺寸對吸聲性能影響較大。但孔徑太小則聲波不易進入，吸聲性能也會下降。有研究表明，孔徑尺寸在亞毫米量級最好。
有研究發現，泡沫鋁的孔隙率可顯著地影響其吸聲性能，而且孔隙率高的吸聲性能明顯好于孔隙率低的泡沫鋁。孔徑的大小則直接影響泡沫金屬的吸聲系數，孔徑增大時空氣流阻變小，黏滯力和摩擦力的效率也相應變小，相應材料的吸聲系數降低；孔徑減小時空氣流阻相應增加，所以泡沫金屬的吸聲系數也相應增加，但孔徑過小則空氣流阻過大，空氣的流通變小就不利于聲波的傳播，黏滯力和摩擦力也相應地變小，最終使得材料的吸聲變得很差。可見，泡沫金屬存在一個最佳的孔徑使得吸聲系數最大。
